倒数第二的BFKL方程:大冲击参数下的解

在本文中，我们表明（1）在大冲击参数（$$ b ^ 2 \，> \，r ^ 2 \ exp（2 {\ bar {\ alpha}} _ S \ eta（1 + 4 {\ bar {\ alpha}} _ S））$$ b2> r2exp（2α¯Sη（1 +4α¯S）），其中r表示散射偶极子的大小， $$ \ eta = \ ln（DIS的（1 / x_ {Bj}）$$η= ln（1 / xBj）），因此，它们无法解决不一致问题； （2）它们导致散射幅度在大b处的振荡行为，这与an性约束直接矛盾。 但是，从更实际的角度来看，NLO估计值使散射幅度作为b的函数更快地减小，对于描述实验数据可能非